[math(E=mc^2)]
특수상대론에서 도출되는 원리 중 하나. 많은 사람들에게 저 식으로 많이 알려져 있다.

질량을 에너지로 바꿀 수 있다[1]로 이야기할 수 있다. 많은 사람들이 일반 상대성 이론의 질량-에너지 등가 원리를 '질량을 광속으로 가속하면 에너지로 바뀐다'라고 생각하지만, 등가 원리의 정확한 뜻은 질량과 에너지는 똑같은 본질의 다른 형태라는 것뿐이다. 질량과 에너지가 전환하는 예로는 핵융합, 핵분열 과정에서 에너지가 출입하는 것을 들 수 있다. 이 때문에 핵 발전은 적은 질량의 연료로도 많은 에너지를 방출할 수 있다. 이를 당연한 상식으로 여기는 핵물리에서는 에너지와 질량의 단위를 구분하지 않는다.

특수상대성이론에서 가정하고 있는 광속 c는 299,792,458m/s니까 1 g의 질량이 완전히 에너지로 전환될 경우 89,875,517,873,681.764 J(89조; 반올림하여 약 90 TJ(테라줄))이라는 말도 안 되는 에너지가 방출되게 된다. 즉 "1 g의 질량"과 "89,875,517,873,681.764 J의 에너지"는 같은 대상을 서로 다르게 표현한 것이라 할 수 있다. 이 에너지는 0 ℃물 약 22만 톤을 100 ℃까지 가열시킬 수 있는 에너지다. 22만 톤이면 대략 한변의 길이가 약 60 m인 정육면체에 담긴 물의 무게와 같다 (1톤=1 m³의 물). 더 와닿는 표현으로는, 한 달에 208kWh의 전력을 쓰는 10,000가구가 1년 동안 소비하는 전기 에너지의 양이다.

세세하게 따지면 [math(E=mc^2)]는 정지해 있는 물체 또는 빛보다 훨씬 느린 물체에게만 적용되는 공식으로, 확장한 버전이 2개 있다.

[math(E^2=(mc^2)^2+(pc)^2)]
[math(E=gamma mc^2)]

위 상대론적 역학 링크에서는 로런츠 불변성과 연관지어 설명되어 있다. 상대론적 운동량과 에너지는 다음과 같이 써진다.
[math(p=gamma mv, E=gamma mc^2)] ([math(gamma = dfrac{1}{sqrt{1- dfrac{v^2}{c^2} } }))]

그런데, 테일러 전개라는 미적분학의 매우 간단한 기술을 사용하면 상대론적 에너지를 아래와 같이 쓸 수 있다.[2]
[math(begin {aligned} E & = gamma mc^2 \ & =mc^2+(gamma -1) mc^2 \ & = mc^2 + mc^2 cdot displaystyle sum_{k=1}^infty dfrac{1 cdot 3 cdot 5 cdot , cdots , cdot (2n-1)}{2^n cdot n!} left ( frac{v^2 }{c^2} right ) ^k \ & = {color{green} mc^2} + {color{purple} dfrac{1}{2} mv^2} + dfrac{3}{8} m dfrac{v^4}{c^2} + cdot cdot cdot \ & approx {color {green} mc^2}+{color {purple}dfrac{1}{2} mv^2}end {aligned})](근사 식은 충분히 작은 속력)

두 번째 항은 고전물리학에서 나타난 운동에너지이다. 위 상대론적 에너지는 느린 속력에서 고전물리학을 근사적으로 쓸 수 있음을 말한다. 첫 번째 항은 속력이 0일 때 나오는 항이다. 속력이 0일 때 운동에너지도 0이어야 한다. 이 항이 바로 질량 자체가 가진 에너지이다.

그런데 이 로런츠 불변성을 이용한 설명 외에 다른 방법이 있다. 시간 지연, 길이 수축에서 달리는 열차 모형을 도입하여 도출하는 방법이 나와 있다. 이와 비슷하게, 질량과 에너지의 정량적 관계를 계산하는 모형을 세울 수 있다. 출처
파일:E=mc^2 모형.png

[math(E=pc=Mcv)]
[math(displaystyle Delta t={Xover c}={Delta x over v})]
또한 계에서의 운동량 총합은 0으로 일정하다. 처음과 끝에서 상자와 입자가 모두 정지해 있기 때문이다. 따라서 질량중심의 위치는 변하지 않는다.([math(x_1, x_2)]는 상자의 질량중심과 입자의 처음 위치)
[math(displaystyle frac{Mx_1+mx_2}{M+m}=frac{M(x_1-Delta x)+m(x_2+X)}{M+m})]
이 식을 이항하면 [math(MDelta x=mX)]가 되고, 여기에 두 번째 식을 대입하면 [math(Mv=mc)]가 된다. 양변에 {[math(c)]를 곱하고 첫 번째 식을 대입하면 [math(E=mc^2)]을 이끌어낼 수 있다.

이 방법은 '기적의 해'라 불리는 1905년에 아인슈타인이 낸 4번째 논문 "물체의 관성은 내부 에너지에 의존하는가?" (원문: "Ist die Trägheit eines Körpers von seinem Energieinhalt abhängig?")에 나오는 유도 방법이다.

상대론적 도플러 효과에 의하면 빛의 파장은 관측자에 따라 다르다.

[math(f'=f frac{sqrt{1+v/c}}{sqrt{1-v/c}}=f frac{1+v/c}{sqrt{1-v^2/c^2}})]

빛의 에너지는 파장에 비례하므로
[math(E'=E frac{1+v/c}{sqrt{1-v^2/c^2}})]
여기서 v는 물체들이 서로 다가갈시 양수이고, 멀어질 시 음수이다.

이제 원점에 어떤 물체가 정지해있고, [math(E_0)]만큼의 에너지를 가지고 있다고 하자. 당신은 이 물체를 향해서 v 만큼의 속력으로 달린다. 당신의 관점에서 이 물체의 에너지는 [math(H_0)]라 하자. 잠시 후, 이 물체는 두 방향으로 똑같은 에너지를 가진 광자를 하나씩 방출한다. 하나는 당신이 달려오는 방향으로, 하나는 반대 방향으로. 광자 하나의 에너지를 [math(frac{E}{2})]라 하자. 양쪽으로 똑같은 광자를 방사했으므로, 이 물체가 보기에는 자신은 여전히 정지해있으며, 느낀 총 가속도는 0이다. 정지해 있는 관점에서 본, 방출 후 물체의 에너지는
[math(E_1=E_0-frac{E}{2}-frac{E}{2}=E_0-E)]

반면, 당신이 보기에는 이야기가 살짝 다르다. 도플러 효과 때문에 당신에게 쏘인 광자와 반대 방향으로 쏘아진 광자는 에너지가 다르다. 그러므로 당신이 보기에 광자 2개를 잃은 물체가 가진 에너지는
[math(H_1=H_0-frac{E}{2}frac{1+v/c}{sqrt{1-v^2/c^2}}-frac{E}{2}frac{1-v/c}{sqrt{1-v^2/c^2}}=H_0-frac{E}{sqrt{1-v^2/c^2}})]

광자 방출 전에 물체가 가진 운동 에너지를 [math(K_0)], 방출 후의 운동 에너지를 [math(K_1)]라 하면,
[math(K_0=H_0-E_0)]
[math(K_1=H_1-E_1)]

우리가 흥미를 가지고 있는 값은 [math(K_0-K_1)]다. 즉, 빛을 방출하므로써 물체가 잃은 운동 에너지.
[math(K_0-K_1=(H_0-E_0)-(H_1-E_1)=(H_0-E_0)-(H_0-frac{E}{sqrt{1-v^2/c^2}}-E_0+E))]
[math(K_0-K_1=E(frac{1}{sqrt{1-v^2/c^2}}-1))]

우변을 (중심을 v=0로 잡고) 테일러 급수로 전개하면
[math(K_0-K_1=E((1+frac{v^2}{2c^2}+...)-1) approx frac{1}{2}frac{E}{c^2}v^2)]

여기서 잠깐 생각을 해보자. 물체의 관점에서 물체는 전혀 외력을 느끼지 못했고, 속도도 변하지 않았다. 따라서 달리고 있는 당신이 보기에도 물체의 속력은 변하지 않았다. 하지만 운동 에너지는 변했다. 운동 에너지는 [math(frac{1}{2}mv^2)]인데, [math(v)]가 같다면 달라진건 [math(m)], 즉 질량이다. 물체가 잃은 이 질량을 [math(Delta m)]이라고 하자.

[math(K_0-K_1=frac{1}{2}Delta m v^2= frac{1}{2}frac{E}{c^2}v^2)]
[math(Delta m = frac{E}{c^2})]
[math(E=c^2Delta m)]

즉, 물체가 잃은 질량의 양을 그냥 [math(m)]이라 하면,
[math(E=mc^2)]