[include(틀:상위 문서, top1=자기장 세기)] [목차] == 예제 1 == ||<table width=100%>'''[문제]''' ----- 투자율 [math(\mu_{1})]으로 차있고, [math(\mu_{2})]의 자화 물질로 둘러싸인 매우 긴 반지름 [math(\rho_{0})]의 원기둥에 축을 따라 전류 [math(I)]가 흐르고 있다. 원기둥 내·외부의 자기장 분포를 자기 벡터 퍼텐셜을 이용하여 구하시오.(단, 자화 물질은 선형적이고, 등방적이다.) || {{{#!folding [풀이 보기] ----- 축을 [math(z)]축으로 설정하자. 이 상황에서 자기 벡터 퍼텐셜은 [math(\hat{\mathbf{z}})] 성분만 존재하여야 한다. 또한 이 상황에서 대칭성을 이루지 않고 있는 것은 [math(\rho)]이므로 자기 벡터 퍼텐셜은 [math(\rho)]에만 의존할 것이다. 따라서 다음을 만족한다. {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \nabla^{2}A_{z}(\rho)=-\mu \,[\mathbf{J}_{f}]_{z} )] }}} 내부에는 자유 전류 밀도 {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \mathbf{J}_{f}=\frac{I}{\pi \rho_{0}^{2}} \hat{\mathbf{z}})] }}} 가 존재하므로 원기둥 내·외부의 자기 벡터 퍼텐셜의 [math(z)]축 성분을 각각 [math(A_{z1})], [math(A_{z2})]라 하면, 다음의 두 방정식이 나온다. {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \nabla^{2}A_{z1}(\rho)=-\mu_{1}\frac{I}{\pi \rho_{0}^{2}} \qquad \nabla^{2}A_{z2}(\rho)=0 )] }}} 이상에서 {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \frac{1}{\rho} \frac{\partial}{\partial \rho} \left( \rho\frac{\partial A_{z1}}{\partial \rho} \right)=-\mu_{1}\frac{I}{\pi \rho_{0}^{2}} \qquad \frac{1}{\rho} \frac{\partial}{\partial \rho} \left( \rho\frac{\partial A_{z2}}{\partial \rho} \right)=0 )] }}} 가 되고, 결국 위 방정식 해는 아래와 같음을 얻는다. {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle A_{z1}=-\frac{\mu_{1} I}{4\pi \rho_{0}^{2}} \rho^{2}+A\ln{\rho}+C )][br][br][math( \displaystyle A_{z2}=B\ln{\rho} )] }}} 이때, [math(A \sim C)]는 상수이고, [math(A_{z2})]의 상수 항을 0으로 놓음으로써 문제를 간단히하였다. 이때, [math(\rho \rightarrow 0)]일 때, 퍼텐셜은 무한할 수 없으므로 [math(A=0)]이 되고, 자기장은 [math(\mathbf{B}_{i}=\boldsymbol{\nabla} \times \mathbf{A}_{i})]임을 이용하면, {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \mathbf{B}_{1}=\frac{\mu_{1} I}{2\pi } \frac{\rho}{\rho_{0}^{2}} \hat{\boldsymbol{\phi}} )][br][br][math( \displaystyle \mathbf{B}_{2}=-\frac{B}{\rho} \hat{\boldsymbol{\phi}} )] }}} 계속해서 [math(\mathbf{B}_{i}=\mu_{i}\mathbf{H}_{i})]임을 이용하면, {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \mathbf{H}_{1}=\frac{ I}{2\pi } \frac{\rho}{\rho_{0}^{2}} \hat{\boldsymbol{\phi}} )][br][br][math( \displaystyle \mathbf{H}_{2}=-\frac{B}{\mu_{2} \rho} \hat{\boldsymbol{\phi}} )] }}} 이때, 원기둥 외부에 대해 [[앙페르 법칙]]을 적용하면, {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \int \mathbf{H_{2}} \cdot d \mathbf{l}=I_{f} \,\, \rightarrow \,\, -\frac{B}{\mu_{2}} \cdot 2 \pi=I \,\, \rightarrow \,\, B=- \frac{I \mu_{2}}{2 \pi} )] }}} 이상에서 원기둥 내·외부의 자기장 분포는 {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \mathbf{B}_{1}=\frac{\mu_{1} I}{2\pi } \frac{\rho}{\rho_{0}^{2}} \hat{\boldsymbol{\phi}} )][br][br][math( \displaystyle \mathbf{B}_{2}=\frac{\mu_{2}}{2 \pi} \frac{I}{\rho} \hat{\boldsymbol{\phi}} )] }}} 로 결정된다. ||<table width=100%>'''[추가 문제]''' ----- 위 문제에서 자기 벡터 퍼텐셜의 분포를 구하시오. || 경계면([math(\rho=\rho_{0})])을 가로지를 때, 자기 벡터 퍼텐셜의 접선 성분은 연속이어야 함을 이용하면 벡터 퍼텐셜은 다음이 돼야함을 쉽게 알 수 있다. {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \mathbf{A_{1}}=\left[ -\frac{\mu_{1} I}{4\pi \rho_{0}^{2}} \rho^{2}-\frac{I \mu_{2}}{2 \pi}\ln{\rho_{0}}+\frac{\mu_{1}I}{4\pi} \right] \hat{\mathbf{z}}\qquad(\rho<\rho_{0}) )][br][br][math( \displaystyle \mathbf{A_{2}} = \left[- \frac{I \mu_{2}}{2 \pi}\ln{\rho} \right] \hat{\mathbf{z}}\qquad \qquad \qquad \qquad \quad \,\,\,\,\, (\rho>\rho_{0}) )] }}} }}} == 예제 2 == ||<table width=100%>'''[문제]''' ----- 그림과 같이 투자율 [math(\mu_{1})]인 반지름 [math(R)]인 자화 물질로 이루어진 구가 투자율 [math(\mu_{2})]인 자화 물질에 둘러싸여있다. 구 외부에서 [math(\mathbf{H}=H_{0}\hat{\mathbf{z}})]를 가했을 때, 구의 내·외부의 자기장 분포를 구하시오.(단, 자화 물질은 선형적이고 등방적이다.) || [[파일:자기장세기_예제.png|width=115&align=center]] {{{#!folding [풀이 보기] ----- 우리가 구하는 영역은 모두 선형 물질로 이루어져 있고, 자유 전류가 없다. 따라서 {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \nabla^{2} \Phi_{m}=0 )] }}} 을 만족한다. 이 상황은 [math(\phi)]에 대한 대칭성만 존재하므로 자기 스칼라 퍼텐셜은 [math(r)], [math(\theta)]에만 의존한다. 따라서 위의 [[라플라스 방정식]]의 해는 다음과 같이 주어진다. {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \Phi_{m}=\sum_{n=0}^{\infty}\, [A_{n}r^{n}+B_{n}r^{-(n+1)}] \,P_{n}(\cos{\theta}) )] }}} [math(P_{n}(\cos{\theta}))]는 [[르장드르 다항식]]이다. 외부 장에 의한 자기 스칼라 퍼텐셜은 {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \Phi_{m}=-\int \mathbf{H} \cdot d \mathbf{r}=-H_{0}r\cos{\theta} )] }}} 로 놓을 수 있고, 퍼텐셜 특성 상 상수는 무시할 수 있으므로 상수는 제외하였다. [math(r \rightarrow \infty)]가 되면, 외부 장의 효과만 남을 것으로 기대되고, [math(r \rightarrow 0)]일 때, 퍼텐셜은 무한할 수 없음을 이용하자. 또한, 외부 장의 퍼텐셜이 [math(\cos{\theta})] 항이 있기 때문에 퍼텐셜에 기여하는 항은 [math(\cos{\theta})] 항으로만 주어진다.[* 이것은 [[라플라스 방정식]]을 많이 풀어보면, 충분히 예상할 수 있으며, 그렇지 못한 사람은 경계 조건을 이용하여, 계수를 맞춰보면 된다.] {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \Phi_{1}=Ar\cos{\theta} \qquad \qquad \qquad \quad \,\,\,\,\, (r<R))][br][br][math( \displaystyle \Phi_{2}=-H_{0}r\cos{\theta}+\frac{B}{r^{2}}\cos{\theta} \qquad (r>R))] }}} [math(A)], [math(B)]는 상수이며, 첨자는 내·외부 구분을 위해 붙였다. 이때, 퍼텐셜의 경계 조건 중 퍼텐셜은 경계를 가로지를 때, 연속이어야 함을 이용하자. 즉, {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \Phi_{1}(R, \, \theta)=\Phi_{2}(R, \, \theta) )] }}} 이고, 이것의 결과는 {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle A=-H_{0}+\frac{B}{R^{3}} )] }}} 이 되고, 다음으로는 장의 경계 조건에서 경계면을 가로지르는 자기장의 수직 성분은 연속임을 이용하자. 즉, {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle \mathbf{B_{1}} \cdot \hat{\mathbf{r}}=\mathbf{B_{2}} \cdot \hat{\mathbf{r}} )] }}} 이고, 자기 스칼라 퍼텐셜과 자기장과의 관계 [math(\mathbf{B}_{i}=-\mu_{i} \boldsymbol{\nabla} \Phi_{i})]임을 이용하면, {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle -\mu_{1} \left. \frac{\partial \Phi_{1}}{\partial r} \right|_{r=R} =-\mu_{2} \left. \frac{\partial \Phi_{2}}{\partial r} \right|_{r=R} )] }}} 따라서 {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle -\mu_{1}A=\mu_{2} \left( H_{0}+\frac{2B}{R^{3}} \right) )] }}} 경계 조건을 이용해서 나온 식을 연립하면, {{{#!wiki style="text-align: center" [br] [math( \displaystyle A=-\frac{3 \mu_{2} H_{0}}{\mu_{1}+2\mu_{2}} \qquad \qquad B=\frac{\mu_{1}-\mu_{2}}{\mu_{1}+2\mu_{2}}R^{3}H_{0} )] }}} 이므로 최종적으로 퍼텐셜의 분포는 아래와 같이 나온다. {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \Phi_{1}=-\frac{3 \mu_{2} H_{0}}{\mu_{1}+2\mu_{2}}r\cos{\theta} \qquad \qquad \qquad \qquad \quad \,\, (r<R))][br][br][math( \displaystyle \Phi_{2}=-H_{0}r\cos{\theta}+\frac{\mu_{1}-\mu_{2}}{\mu_{1}+2\mu_{2}}R^{3}H_{0} \frac{\cos{\theta}}{r^{2}} \qquad (r>R))] }}} 따라서 자기 스칼라 퍼텐셜과 자기장과의 관계 [math(\mathbf{B}_{i}=-\mu_{i} \boldsymbol{\nabla} \Phi_{i})]임을 이용하면, {{{#!wiki style="text-align: center" [br][math( \displaystyle \mathbf{B_{1}}=\frac{3 \mu_{1} \mu_{2}}{\mu_{1}+2\mu_{2}} \mathbf{H} \qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \qquad \quad \,\, (r<R) )] [br][br] [math( \displaystyle \mathbf{B_{2}}= \mu_{2} \mathbf{H}+\frac{\mu_{2}(\mu_{1}-\mu_{2})}{\mu_{1}+2\mu_{2}} \frac{H_{0}R^{3}}{r^{3}}(2\hat{\mathbf{r}}\cos{\theta} +\hat{\boldsymbol{\theta}}\sin{\theta}) \qquad (r>R) )] }}} 으로 구해진다. }}} [각주][include(틀:문서 가져옴, title=자기장 세기, version=112, paragraph=3.4.1)] [각주][include(틀:문서 가져옴, title=자기장 세기, version=112, paragraph=3.4.2)] [[분류:물리학]] [[분류:전자기학]]